音で駆動された1個の気泡が放つ光にはアルゴンのスペクトル線が含まれ、その温度は最大15,000 Kに達する(FlanniganとSuslick、Nature 2005)。各フラッシュは40ピコ秒未満から350ピコ秒超まで続き(Hiller、Putterman、Weninger、Physical Review Letters 1998)、気泡壁はマッハ4より速く崩壊し(Weninger、Barber、Putterman、Physical Review Letters 1997)、内部のプラズマには1立方センチメートルあたり10²¹個を超える電子が存在しうる(FlanniganとSuslick、Nature Physics 2010)。水中の気泡は通常は工学上の問題であり、当社のプロペラキャビテーション統計や気泡カーテン統計がその例だが、定在音波の中に静止させた1個の気泡は、極限状態の物質を調べる卓上の実験室になる。当社は、Nature、Nature Physics、Physical Review Letters、Physical Review E、Science、Journal of the Acoustical Society of America(JASA)、Annual Review of Physical Chemistry、Ultrasonics Sonochemistry、さらに20本を超えるその他の一次論文からデータを集計した。
入手可能な最新データ:中核となる測定記録の多くは1991年から2014年のものであり、2023年から2026年の新しい研究は主にシミュレーションである。各表には年を明記している。
主なポイント
- 単一気泡ソノルミネッセンス(SBSL)におけるアルゴン発光温度は4,000-15,000 Kにわたる(FlanniganとSuslick、Nature 2005)。
- 電子密度は4桁にわたって制御でき、10²¹ cm⁻³を超えうる(FlanniganとSuslick、Nature Physics 2010)。
- 気泡内と外向きに広がる衝撃波の圧力には、5500 barという下限がある(Holzfuss、Rüggeberg、Billo、Physical Review Letters 1998)。
- 水中の空気気泡のフラッシュ幅は約60 psから250 ps超までである(Gompfら、Physical Review Letters 1997)。
- 7.1 kHzの空気気泡は1パルスあたり10^4-10^5個の光子を放出する(Toegelら、Physical Review Letters 2000)。
- 安定した発光には約1.2-1.5 atmの駆動圧力と、飽和の0.4%未満の溶存ガスが必要である(Hilgenfeldt、Lohse、Brenner、Physics of Fluids 1996)。
- 窒素気泡に約1%の希ガスを加えると、光出力が一桁以上増加する(Hillerら、Science 1994)。
- 濃硫酸により、発光は水の場合より約3,000倍明るくなった(University of Illinois 2005)。
- 気泡の崩壊は、エネルギー密度を12桁集中させうる(Krimans、Ruuth、Putterman、Physical Review E 2025)。
- シリコーンオイル中の複数気泡の雲は、5075 +/- 156 Kの有効温度を示した(FlintとSuslick、Science 1991)。
1. 気泡コアの温度:スペクトルが実際に測っているもの
見出しの数値は、何を測るかによって変わる。スペクトル線(元素固有の狭い光のピーク)は発光する殻の温度を示し、85 wt%硫酸中の単一気泡のアルゴン線からは4,000-15,000 Kが得られた(FlanniganとSuslick、Nature 2005)。スペクトル全体への連続スペクトルのフィッティングは別の値を示す。UCLAのPutterman研究グループは、1 MHzで駆動された気泡に制動放射(自由電子がイオンによって曲げられるときに放出される光)をフィットさせ、10⁶度のプラズマを推定した。
10⁴ Kと10⁶ Kの間のばらつきは、測定誤差というより、モデルの選択によるものだ。Brenner、Hilgenfeldt、Lohseによる2002年のReviews of Modern Physicsの総説は、入手可能なデータが崩壊時の断熱加熱を支持し、それが部分電離と熱放射につながること、そして気泡内部の衝撃波は目立った役割を果たしていないように見えることを明らかにした(総説のトゥウェンテ大学の記録)。下の表の線およびプラズマ診断は4,000から20,000 Kにわたり、10⁶度に達するのは連続スペクトルのモデルフィットだけである。
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| アルゴン発光温度、濃硫酸水溶液中の単一気泡 | 4,000-15,000 K | FlanniganとSuslick、Nature 2005 |
| 有効プラズマ温度、85 wt%硫酸中の単一気泡 | 7,000~16,000 K超 | FlanniganとSuslick、Nature Physics 2010 |
| 単一気泡および気泡雲の分光から得られた空洞内温度の上限 | 最大20,000 K | SuslickとFlannigan、Annual Review of Physical Chemistry 2008 |
| プラズマ消光モデルから推定されたヘリウム気泡のピーク温度 | ≳20 eV | Hiller、Putterman、Weninger、Physical Review Letters 1998 |
| 1 MHzで駆動された単一気泡の制動放射フィット | 10⁶度の透明プラズマ | Camara、Putterman、Kirilov、Physical Review Letters 2004 |
| 不透明な黒体になるキセノン気泡 | 10 000 K未満、液体より低い密度 | Kappus、Khalid、Chakravarty、Putterman、Physical Review Letters 2011 |
| 最大圧縮時のプラズマ温度、30 kHzで駆動された気泡 | 約10,000 K | APS Physics 2014、Batallerら、Physical Review Letters 2014を報じたもの |
背景:2005年の論文に関するUniversity of Illinoisのプレスリリースは約20,000 Kと述べているが、査読済みの要旨ではアルゴン線の範囲の上限は15,000 Kとされている。当社は要旨の値を採用する。またSuslickは、黒体温度とアルゴン線温度は崩壊の異なる時点・領域に由来する可能性があるため、直接比較することに注意を促した(Physics Today 2005)。
2. 圧力、電子密度、内部のプラズマ
温度だけでは、内部の特異さは伝わらない。崩壊する気泡内部の電子密度は10²¹ cm⁻³を超えることがあり、駆動圧力によって4桁にわたって調整できる(FlanniganとSuslick、Nature Physics 2010)。University of Illinoisは、これらの密度をレーザー核融合実験で生成される密度と比較しており、APS Physicsは、こうしたプラズマが毎秒数千回形成され、何日も安定を保つと述べている。
不透明度の結果は、理論にとって最も重要だ。レーザーで加熱されたソノルミネッセンスのプラズマは、サハの式(希薄気体中の温度と電離した原子の割合を結びつける教科書的な式)が予測するより1000倍不透明であることが判明し、希薄プラズマモデルが当てはまらないことを意味する。圧力の数値は衝撃波の画像化に基づいている。水中を外向きに進む衝撃波は、崩壊時の圧力に5500 barという下限を与える(Holzfuss、Rüggeberg、Billo、PRL論文のarXivプレプリント)。
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| 崩壊時の衝撃波および気泡内の圧力の下限 | 5500 bar | Holzfuss、Rüggeberg、Billo、Physical Review Letters 1998 |
| 分光高温測定およびプラズマ診断による空洞内圧力 | 数千bar | SuslickとFlannigan、Annual Review of Physical Chemistry 2008 |
| 硫酸中の単一気泡におけるプラズマ電子密度 | 10²¹ cm⁻³を超えうる、4桁にわたって制御可能 | FlanniganとSuslick、Nature Physics 2010 |
| 532 nmおよび1064 nmの3 nsレーザーパルスによるプロービングで推定された数密度 | 2×10²¹ cm⁻³ | Bataller、Kappus、Camara、Putterman、Physical Review Letters 2014 |
| サハの式の予測と比較したプラズマの不透明度 | 1000倍不透明になりうる | Khalid、Kappus、Weninger、Putterman、Physical Review Letters 2012 |
| キセノン気泡中の光子散乱長と、観測された不透明度が要求する値との比較 | 10 000倍長すぎる | Kappusら、Physical Review Letters 2011 |
| 崩壊する気泡内部の加熱・冷却速度 | 10¹² K s⁻¹超 | SuslickとFlannigan、Annual Review of Physical Chemistry 2008 |
| ナノ秒レーザーがソノルミネッセンスのプラズマに当たったときの温度上昇 | 2倍(スペクトルから) | Khalidら、Physical Review Letters 2012 |
3. フラッシュの持続時間、明るさ、タイミング
フラッシュは短すぎて、通常の光検出器では分解できない。時間相関単一光子計数法により、フラッシュ幅はガス濃度と駆動圧力が低いときの約60 psから、上限しきい値付近の250 ps超まで増加することが示された(Gompf、Günther、Nick、Pecha、Eisenmenger、Physical Review Letters 1997)。ほかの混合ガスでは範囲が40 ps未満から350 ps超へと広がり、紫外から赤外にかけて変化はなかった(Hiller、Putterman、Weninger 1998)。
この波長依存性のなさが重要な手がかりであり、著者らは、温度が電離ポテンシャルを下回ると消えるプラズマを提案するに至った。光子の収支は小さい。1999年のモデルがより明るい気泡を予測した7.1 kHzへの駆動の低下でも、1パルスあたり10^4-10^5個の光子しか生じなかった。閉じ込められた水蒸気が熱を吸収したためだ(Toegel、Gompf、Pecha、Lohse 2000)。
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| 脱気水中の空気気泡のパルス幅、ガス濃度と駆動が低い場合から高い場合まで | 約60 psから250 ps超まで | Gompfら、Physical Review Letters 1997 |
| 水中のさまざまな混合ガスにわたるフラッシュ幅の範囲 | 40 ps未満から350 ps超まで | Hiller、Putterman、Weninger、Physical Review Letters 1998 |
| 1パルスあたりの光子数、7.1 kHzで駆動された空気気泡 | 10^4-10^5、20 kHzの場合より明るくはない | Toegelら、Physical Review Letters 2000 |
| パルス幅、7.1 kHzで駆動された空気気泡 | 約150 ps、20 kHzの場合と同じ長さ | Toegelら、Physical Review Letters 2000 |
| 水中の単一ソノルミネッセンス気泡のピーク光出力 | 30 mW超 | Hiller、Putterman、Barber、Physical Review Letters 1992 |
| 最小半径に達する前の発光、音響周期に占める割合として | 周期の0.03% | BarberとPutterman、Physical Review Letters 1992 |
| 気泡壁の崩壊速度、内部気体中の音速に対する比 | マッハ4より速い | Weninger、Barber、Putterman、Physical Review Letters 1997 |
| 最小半径でのフラッシュのタイミングと壁の加速度 | 最小半径から500 ps以内にフラッシュ、加速度は10^11 g超 | Weninger、Barber、Putterman、Physical Review Letters 1997 |
外れ値に関する注記:2025年の実験では、半値全幅で3.50 nsと3.45 nsというフラッシュ幅が測定され、同実験自身のシミュレーションの0.36 nsと0.38 nsと対照的だった(WangとLiang、Ultrasonics Sonochemistry 2025)。測定された幅はシミュレーションの約10倍(3.50 / 0.36 = 9.7)で、表中の光子計数の結果をはるかに上回っており、報告される数値は検出方法によって大きく決まることを思い起こさせる。
4. 駆動条件と気泡のサイズ
動作範囲は狭い。安定したソノルミネッセンスは、約1.2-1.5 atmの駆動圧力振幅と、飽和の0.4%未満の溶存ガス濃度でのみ起こる(Hilgenfeldt、Lohse、Brenner、Physics of Fluids 1996)。この範囲の外では、形状不安定性と拡散不安定性が支配的になり、駆動が強まるにつれてガスの上限は小さくなる。
気泡自体はミクロンの大きさだ。腹(定在音波における圧力変動が最大になる点)に捕捉されたアルゴン気泡の2025年のモデルは、半径4.5 μmから始まり、最大圧縮時には0.747744 μmまで縮んだ(WangとLiang、Ultrasonics Sonochemistry 2025)。同じ定在波トラップは、当社の音響浮揚統計の技術の基礎でもあり、ここでは崩壊の点まで押し進められている。
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| 最初の安定した単一キャビテーション気泡の駆動条件、グリセリン水混合液 | 21-25 kHzで約150 kPa(1.5 atm) | Gaitanら、JASA 1992 |
| 安定したソノルミネッセンスのための駆動圧力と溶存ガスの範囲 | P_a ~ 1.2-1.5 atm、ガスは飽和の0.4%未満 | Hilgenfeldt、Lohse、Brenner、Physics of Fluids 1996 |
| 光子およびラジカル収量測定のための単一気泡セルの条件 | 52 kHz、1.33~1.51 atm、3 °C | DidenkoとSuslick、Nature 2002 |
| 1個の気泡内の反応性ガスの量 | 通常10⁻¹³ mol未満 | DidenkoとSuslick、Nature 2002 |
| 隣り合う2つの腹で測定された局所音圧、27.312 kHz | 約1.205 atmと1.198 atm | WangとLiang、Ultrasonics Sonochemistry 2025 |
| シミュレーションによる平衡半径と最大圧縮時の最小半径 | 4.5 μm対0.747744 μm | WangとLiang、Ultrasonics Sonochemistry 2025 |
| 1.416から1.565 barの5つの駆動振幅にわたるフィットされた初期半径、25.34 kHz | 2.43~4.20 µm | Shen、Pflieger、Chenら、Ultrasonics Sonochemistry 2023 |
| 極端な崩壊における最大半径と平衡半径の比、および崩壊中の半径変化 | 10~20倍、100倍超 | Krimans、Ruuth、Putterman、Physical Review E 2025 |
背景:2025年のPhysical Review Eの研究は、気泡の崩壊がエネルギー密度を12桁集中させうるとし、水よりも大きな集中をもたらす候補として液体リチウムを挙げている(Krimans、Ruuth、Putterman、arXiv版)。
5. スペクトル線と希ガスドーピング
水中の単一気泡の光は広帯域であり、スペクトルのピークはすべて6 eVを超えたところにある(Hiller、Putterman、Barber、Physical Review Letters 1992)。水を濃硫酸に置き換えると、スペクトルの明るさが約3,000倍に高まり、離散的な線が現れた(University of Illinois 2005)。これらの線は、13 eVを超えるアルゴンの励起状態とO2+イオンに由来し、測定された温度での熱だけでは供給できないエネルギーであったため、プラズマコアからの高エネルギーの電子やイオンとの衝突が示唆された(FlanniganとSuslick、Nature 2005)。
ガスの組成がすべてを変える。窒素気泡の希ガス含有量を約1%に高めると、気泡が安定し、光出力が一桁以上増加した(Hiller、Weninger、Putterman、Barber、Science 1994)。のちに理論が、空気でも機能する理由を説明した。窒素と酸素は解離・反応して水溶性の生成物となるため、強く駆動された空気気泡は最終的にほぼ純粋なアルゴンになるのだ(Lohseら、Physical Review Letters 1997のarXivプレプリント)。
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| 単一気泡スペクトルに見られるアルゴン励起状態のエネルギー | 13 eV超 | FlanniganとSuslick、Nature 2005 |
| 水中の単一気泡におけるスペクトルピークの位置 | 光子エネルギーで6 eV超 | Hiller、Putterman、Barber、Physical Review Letters 1992 |
| 発光する希ガス原子およびイオン状態のエネルギー範囲、XeからAr+まで | 基底状態より8.3 eVから37.1 eV上 | FlanniganとSuslick、Physical Review Letters 2005 |
| 水に対する硫酸の明るさの増加 | 約3,000倍 | University of Illinoisのニュースリリース 2005 |
| 運動を安定させる窒素気泡中の希ガス含有量 | 約1%、発光は一桁以上増加 | Hillerら、Science 1994 |
| キセノン気泡とヘリウム気泡のスペクトルピーク | キセノンは約300ナノメートル、ヘリウムのピークは水の紫外線カットオフに隠れる | Hillerら、Science 1994 |
| プラズマ診断に用いられた溶液 | 85 wt% H2SO4、Arは飽和の5% | FlanniganとSuslick、Nature Physics 2010 |
| 単一気泡の光で初めて観測されたEu2+イオンのバンド、ナノ粒子懸濁液 | 初めて検出、50 nm未満のナノ粒子、約27 kHz | Gareevら、Applied Spectroscopy 2024 |
背景:アルカリ金属塩を含む硫酸中では、気泡の滑らかな楕円運動はアルゴン線を生じ、より強い駆動での急な方向転換を伴う不規則な運動はアルカリ金属線と弱い発光を生じた(FlanniganとSuslick、Physical Review Letters 2007)。スペクトルの内容は、気泡が何を含むかだけでなく、どう動くかにも左右される。
6. 複数気泡と単一気泡のソノルミネッセンス
産業用超音波装置が生み出すのは、捕捉された単一の気泡ではなく、崩壊する気泡の雲であり、これは当社の産業用超音波ノイズ曝露統計の背後にある機械と同じものだ。シリコーンオイル中の複数気泡ソノルミネッセンス(MBSL)は5075 +/- 156 Kの有効温度を示し(FlintとSuslick、Science 1991)、セクション1の単一気泡の上限15,000 Kの約3分の1にあたる(5,075 / 15,000 = 0.34)。
雲の値も調整できる。同じ研究グループは、混合ガスのポリトロープ比(圧縮されたときにガスがどれだけ強く加熱されるか)と溶媒の蒸気圧を変えることで、MBSLの発光温度を5,100 Kから2,300 Kへと動かした(McNamara、Didenko、Suslick、Nature 1999)。1ジュールあたりの光では単一気泡が勝る。ヒドロキシルラジカルを生成するエネルギー効率は雲と同程度だが、発光効率ははるかに高い(DidenkoとSuslick、Nature 2002)。
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| シリコーンオイル中のC2 Swanバンド発光から得られる有効MBSL温度 | 5075 +/- 156 K | FlintとSuslick、Science 1991 |
| ガスと溶媒を変えて達成されたMBSL発光温度の範囲 | 5,100~2,300 K | McNamara、Didenko、Suslick、Nature 1999 |
| 放出される光子のエネルギーと音場のエネルギー密度の比較 | 約12桁上回りうる | McNamara、Didenko、Suslick、Nature 1999 |
| 従来のMBSL温度推定値と単一気泡のアルゴン線温度の比較 | 約5,000 K対2.9 barで15,000 K | Physics Today 2005 |
| 単一気泡と複数気泡のキャビテーションのエネルギー効率 | OHラジカル生成は同程度、発光は単一気泡のほうがはるかに高い | DidenkoとSuslick、Nature 2002 |
| 希ガスによるMBSL光出力の変化 | HeからXeへ向かって上昇 | Didenko、McNamara、Suslick、Physical Review Letters 2000 |
| 二周波キャビテーションにおけるシミュレーションのピーク温度範囲、初期半径2 μm | 約3000-10190 K | Lv、Zheng、Cuiら、Ultrasonics Sonochemistry 2026 |
背景:MBSLは化学反応を駆動する音響化学の領域であり、SBSLは理論を検証するために使われる再現性のあるバージョンである。2026年の二周波の数値は、単一のモデル気泡に対するシミュレーションの出力であり、雲の測定ではない。
7. 気泡核融合の主張:一次記録が示すもの
極端な温度は、当然の疑問を呼んだ。2002年、Science論文は、重水素化アセトン中のキャビテーションから約250万電子ボルトのトリチウムと中性子の放出が起こり、10⁶から10⁷ケルビンを示唆するシミュレーションがあると報告した(Taleyarkhanら、Science 2002)。同論文によれば、通常のアセトンを使った対照実験では、トリチウムも中性子も見られなかった。
同じキャビテーション装置とより大きなシンチレータによる再実験では、ソノルミネッセンスと相関する2.5 MeVの中性子は見つからず、そのような放出は、報告されたトリチウムを説明するには少なくとも4桁小さすぎると結論づけられた(ShapiraとSaltmarsh、Physical Review Letters 2002)。セクション1と2のSBSLプラズマの測定値は1立方センチメートルあたり約10²¹個の電子に達するが、慣性閉じ込め核融合が目指すのは約10²⁴個だ(APS Physics 2014)。
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| 重水素化アセトン中のキャビテーションから報告された中性子エネルギー | 250万電子ボルト付近 | Taleyarkhanら、Science 2002 |
| 著者らの衝撃波シミュレーションが示唆する気泡温度 | 10⁶から10⁷ケルビン | Taleyarkhanら、Science 2002 |
| 再実験における、報告されたトリチウムに対する相関中性子放出の不足 | 少なくとも4桁小さすぎる | ShapiraとSaltmarsh、Physical Review Letters 2002 |
| ソノルミネッセンス研究者3名による2002年のコメントの結論 | データは核融合を証明も否定もしない | Putterman、Crum、Suslick、arXiv 2002 |
| 審議された申し立てのうち、Purdueの委員会が認定した不正行為の申し立て | 12件中2件 | Physics Today 2008 |
| 大学院生の指導に対する制裁 | 少なくとも3年間は主指導教員を務められない | Physics Today 2008 |
| SBSLの電子密度と慣性閉じ込め核融合の目標密度 | 1立方センチメートルあたり10²¹個対約10²⁴個の電子 | APS Physics 2014 |
背景:Purdueの調査結果は、2002年の結果を独立に確認されたとした2006年のPhysical Review Letters論文と、2005年のNuclear Engineering and Design論文への共著者の追加に関するものだった(Physics Today 2008)。2010年にSuslickは、自身の研究グループはソノルミネッセンス中に核融合が起こる証拠を観測していないと述べた(Grainger College of Engineering、University of Illinois 2010)。
数字で見る単一気泡ソノルミネッセンス(まとめ)
| 指標 | 値 | 出典 |
|---|---|---|
| アルゴン発光温度、硫酸中の単一気泡 | 4,000-15,000 K | FlanniganとSuslick、Nature 2005 |
| 水中の1個の気泡のピーク光出力 | 30 mW超 | Hiller、Putterman、Barber、Physical Review Letters 1992 |
| 空洞内温度の上限 | 最大20,000 K | SuslickとFlannigan、Annual Review of Physical Chemistry 2008 |
| 電子密度 | 10²¹ cm⁻³を超えうる | FlanniganとSuslick、Nature Physics 2010 |
| レーザープロービングによる数密度 | 2×10²¹ cm⁻³ | Bataller他、Physical Review Letters 2014 |
| 崩壊圧力の下限 | 5500 bar | Holzfuss、Rüggeberg、Billo、Physical Review Letters 1998 |
| サハの式に対するプラズマの不透明度 | 1000倍不透明になりうる | Khalid他、Physical Review Letters 2012 |
| フラッシュ幅、水中の空気気泡 | 約60 psから250 ps超まで | Gompf他、Physical Review Letters 1997 |
| フラッシュ幅、さまざまな混合ガス | 40 ps未満から350 ps超まで | Hiller、Putterman、Weninger、Physical Review Letters 1998 |
| 7.1 kHzでの1パルスあたりの光子数 | 10^4-10^5 | Toegel他、Physical Review Letters 2000 |
| 気泡壁の崩壊速度 | マッハ4より速い | Weninger、Barber、Putterman、Physical Review Letters 1997 |
| 安定した駆動圧力の範囲 | 約1.2-1.5 atm | Hilgenfeldt、Lohse、Brenner、Physics of Fluids 1996 |
| 最初の安定した単一気泡の駆動 | 21-25 kHzで約150 kPa(1.5 atm) | Gaitan他、JASA 1992 |
| 平衡半径と最小半径、2025年のシミュレーション | 4.5 μm対0.747744 μm | WangとLiang、Ultrasonics Sonochemistry 2025 |
| エネルギー密度の集中 | 12桁 | Krimans、Ruuth、Putterman、Physical Review E 2025 |
| 窒素中の約1%の希ガスによる光の増加 | 一桁以上 | Hiller他、Science 1994 |
| 硫酸と水での明るさの増加 | 約3,000倍 | University of Illinois 2005 |
| シリコーンオイル中の複数気泡の温度 | 5075 +/- 156 K | FlintとSuslick、Science 1991 |
| 気泡核融合の再実験における中性子の不足 | 少なくとも4桁 | ShapiraとSaltmarsh、Physical Review Letters 2002 |
方法論と出典
要旨、図のキャプション、出版社の記録を、ジャーナル、arXiv、PubMed Central、Europe PMC、OpenAlexを通じて読み、それらの記録に記載された数値のみを採用した。不確かさや表記(たとえば「5075 +/- 156 K」「≳20 eV」「P_a ~ 1.2-1.5 atm」)は、公表されたとおりに再現している。
- FlanniganとSuslick、Plasma formation and temperature measurement during single-bubble cavitation、Nature 434, 52-55 (2005)
- FlanniganとSuslick、Inertially confined plasma in an imploding bubble、Nature Physics 6, 598-601 (2010)
- SuslickとFlannigan、Inside a collapsing bubble、Annual Review of Physical Chemistry 59 (2008)
- Brenner、Hilgenfeldt、Lohse、Single-bubble sonoluminescence、Reviews of Modern Physics 74, 425-484 (2002)、トゥウェンテ大学の記録
- Gompf、Günther、Nick、Pecha、Eisenmenger、Physical Review Letters 79, 1405 (1997)
- Hiller、Putterman、Weninger、Time-resolved spectra of sonoluminescence、Physical Review Letters 80, 1090 (1998)
- Toegel、Gompf、Pecha、Lohse、Does water vapor prevent upscaling sonoluminescence?、Physical Review Letters 85, 3165 (2000)
- Holzfuss、Rüggeberg、Billo、Shock wave emissions of a sonoluminescing bubble、arXiv chao-dyn/9811022(Physical Review Letters 81, 5434, 1998)
- Hilgenfeldt、Lohse、Brenner、Phase diagrams for sonoluminescing bubbles、arXiv chao-dyn/9608005(Physics of Fluids 8, 2808, 1996)
- Lohse、Brenner、Dupont、Hilgenfeldt、Johnston、Sonoluminescing air bubbles rectify argon、arXiv chao-dyn/9605003(Physical Review Letters 78, 1359, 1997)
- Hiller、Weninger、Putterman、Barber、Effect of noble gas doping in single-bubble sonoluminescence、Science 266, 248 (1994)
- FlanniganとSuslick、Plasma line emission during single-bubble cavitation、Physical Review Letters 95, 044301 (2005);Emission from electronically excited metal atoms、Physical Review Letters 99, 134301 (2007)
- Gaitanら、Sonoluminescence and bubble dynamics for a single, stable, cavitation bubble、JASA 91, 3166 (1992)
- Hiller、Putterman、Barber、Physical Review Letters 69, 1182 (1992);BarberとPutterman、Physical Review Letters 69, 3839 (1992);Weninger、Barber、Putterman、Physical Review Letters 78, 1799 (1997);Camara、Putterman、Kirilov、Physical Review Letters 92, 124301 (2004);Kappus、Khalid、Chakravarty、Putterman、Physical Review Letters 106, 234302 (2011);Khalid、Kappus、Weninger、Putterman、Physical Review Letters 108, 104302 (2012);Bataller、Kappus、Camara、Putterman、Physical Review Letters 113, 024301 (2014)、APS Physics 7, 72 (2014)に要約
- DidenkoとSuslick、The energy efficiency of formation of photons, radicals and ions during single-bubble cavitation、Nature 418, 394 (2002)
- FlintとSuslick、The temperature of cavitation、Science 253, 1397 (1991);McNamara、Didenko、Suslick、Nature 401, 772 (1999);Didenko、McNamara、Suslick、Physical Review Letters 84, 777 (2000)
- WangとLiang、Single-bubble sonoluminescence at two adjacent antinodes、Ultrasonics Sonochemistry 123, 107662 (2025)
- Shen、Pflieger、Chenら、The effect of bulk viscosity on single bubble dynamics and sonoluminescence、Ultrasonics Sonochemistry 93, 106307 (2023)
- Lv、Zheng、Cuiら、二周波音響キャビテーション、Ultrasonics Sonochemistry 132, 107964 (2026)
- Krimans、Ruuth、Putterman、高マッハ数の気泡崩壊、arXiv 2410.05244(Physical Review E 112, 065107, 2025)
- Gareevら、Single-bubble sonoluminescence of colloidal suspensions of europium(II) salt nanoparticles、Applied Spectroscopy 78 (2024)
- Taleyarkhanら、Evidence for nuclear emissions during acoustic cavitation、Science 295 (2002);ShapiraとSaltmarsh、Physical Review Letters 89, 104302 (2002);Putterman、Crum、Suslick、arXiv cond-mat/0204065
- Physics Today, Bubble fusion scientist disciplined (2008);Physics Today, Evidence for a plasma inside a sonoluminescing bubble (2005)
- University of Illinoisのニュースリリース:Bubbling hot (2005)およびPop goes the plasma (2010)
- データウォッチ:測定値の大半は3年以上前のものであり、入手可能な最新データ(1991年から2014年)として読む必要がある。2023年、2025年、2026年のUltrasonics Sonochemistry論文のピーク温度、ピーク圧力、半径の数値はシミュレーションの出力であり、測定ではない(2025年の腹における圧力とフラッシュ幅は測定値である)。2005年のIllinoisのリリースは約20,000 Kと述べているが、Natureの要旨は4,000-15,000 Kとしており、当社は要旨の値を見出しに採用している。APS Physicsは2012年のUCLAの実験をリン酸中の直径100マイクロメートルの気泡を用いたものと説明しているが、PRLの要旨は半径70 μmのプラズマを説明しており、当社はどちらも気泡の半径としては引用しない。WangとLiangの2025年論文は、シミュレーションされた気泡2の放射パワーを、結果の節では1.0392×10⁵ W、考察の節では1.0392×10⁻⁵ Wと印刷しているため、当社はこの値を除外した。2002年のScienceの気泡核融合論文に対する撤回通知は見つからなかった。2008年のPurdueの調査結果は、その後の論文に関するものだった。
最終更新日:2026年10月25日。当社はこのまとめを四半期ごとに更新しており、次回の更新は、Ultrasonics Sonochemistryが2027年1月号で次の単一気泡ソノルミネッセンスの測定結果を発表する時期を予定している。